王焕
,
云国宏
,
荣建红
低温物理学报
本文在一维海森堡模型的基础上,采用界面参数化方法,研究了非周期性边界条件下,铁磁/反铁磁双层薄膜中自旋波低温激发问题.重点讨论了表面各项异性对薄膜中自旋波谱、色散关系的影响.结果表明:表面各向异性对铁磁层中自旋波谱影响较大,对色散关系影响甚微.
关键词:
铁磁-反铁磁薄膜
,
表面各项异性
,
色散关系
,
自旋波
冯勃
,
李志信
,
张兴
工程热物理学报
考虑空间尺度对声子群速度的影响,采用Callaway热导率模型计算了单晶硅纳米线的晶格热导率,讨论了三声子Umklapp过程、电子-声子散射、缺陷-声子散射以及边界-声子散射对热导率的影响.结果表明,纳米线的热导率比体材料小一个数量级,与不考虑受限声子群速度的结果相比,和实验符合得更好.另外,边界散射使得高温区的热导率体现出与温度几乎无关的特性.
关键词:
硅纳米线
,
热导率
,
色散关系
,
边界散射
彭娉
,
李冠强
,
冯海涛
,
刘建科
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2013.04.020
研究了基于双层石墨烯的非对称量子阱波导中导模的性质.当石墨烯中电子的入射能一定时,通过控制加在石墨烯不同区域的直流电压,可使狄拉克费米子在非对称波导中存在三种不同类型的运动方式,即准经典运动、量子克莱恩隧穿以及二者的混合运动.在解析推导出导模色散关系的基础上,详细讨论了三种不同情形下导模的结构特征.该研究结果对于石墨烯波导器件的实际应用具有重要意义.
关键词:
光电子学
,
非对称导模
,
连续性条件
,
色散关系
,
双层石墨烯
陈志远
,
吴涛
,
周文良
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2016.06.016
基于晶格动力学理论,考虑原子在平面内的中心弹性力作用时,推导了平面正六边形晶格振动的色散关系,得到第一布里渊区中沿Γ-M、M-K和Γ-K三个对称方向的色散关系表达式,沿每一对称方向有四支格波,其中两支声学波和两支光学波.讨论了最近邻原子间作用以及次近邻原子间作用对色散关系的影响.结果表明:只考虑最近邻原子间作用时, Γ点两声学模频率为零、两光学模频率简并, K点高频声学支与低频光学支频率简并,而M点声子频率非简并;沿三个对称方向都存在一支频率为零的声学波和一支频率不变的无色散光学波,并且Γ-M方向的声学波和光学波间具有频隙,另外两个方向的格波间无频隙.当计及次近邻原子间作用时,晶格振动的频率升高,三个对称方向的四支格波都表现出明显的色散性,沿Γ-M方向声学支与光学支间的频隙减小,由此可见次近邻原子间作用对色散关系有显著影响,但是对Γ点声子频率的大小和简并无影响,对K点声子频率的简并也无影响.
关键词:
光电子学
,
色散关系
,
晶格动力学
,
平面正六边形晶格
,
次近邻原子间作用
金桂
,
黄小益
,
黄健全
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2015.06.002
研究了一类L形和矩形谐振腔侧面耦合MDM结构亚波长表面等离激元滤波器的色散关系和透射谱.研究结果表明等效折射率的实部和虚部在短波部分变化较大,在800～2000 nm长波部分趋于稳定值,传播距离随着波长的增加和介质层厚度的增加均增加,当波导宽度在50 nm以上时,SPPs的传播距离在所研究的波长范围内为4～9 μm,可以满足纳米光子器件的尺寸要求.对侧面L型谐振腔和矩形谐振腔耦合的透射谱研究表明在保持腔体总长度不变的情况下,两种耦合方式所产生的光谱曲线完全相似,说明禁带的出现只与谐振腔的长度有关系,对集成光子器件的研发具有一定的参考意义.
关键词:
表面光学
,
表面等离激元
,
滤波器
,
耦合谐振腔
,
色散关系
,
透射谱
林德华
,
杨德智
,
何光辉
,
胡炳全
,
张中卫
,
邹平
低温物理学报
doi:10.3969/j.issn.1000-3258.2006.03.022
液体HeⅡ的色散关系涉及到元激发的类型以及它们之间的相互作用,对液体4He物理性质的解释和实际应用都是至关重要的,因此从理论和实验两个方面展开对它的研究一直是液体4He研究的热点之一.本文采用计算机模拟的方法对液体HeⅡ的元激发和色散关系进行了比较深入的研究,给出了在一定温度范围内色散关系的统一解析表达,并在此基础上计算出自由能以及熵随温度的变化关系,模拟结果与实验数据吻合得很好.
关键词:
液体4He
,
元激发
,
色散关系
危书义
,
王雁
,
魏玲玲
液晶与显示
doi:10.3969/j.issn.1007-2780.2008.02.002
根据介电连续模型和单轴晶体模型,运用传递矩阵的方法研究了纤锌矿量子阱中的界面声子,并且计算和讨论了纤锌矿GaN/ZnO单量子阱和耦合量子阱中的界面声子的色散关系.计算结果表明纤锌矿晶体的各向异性对界面声子模有大的影响:界面声子模出现在两个能量区域中,分别是:[停琓Zno,鵽,TGaN]和[停琇Zno,鵽,TGaN];界面声子随波数q⊥的减小色散越发明显、随波数q⊥增大分别趋近于54.32 meV和86.56 meV两个定值;当波数q⊥值非常小时,出现界面声子的色散消失现象,消失部分将穿越界面声子的能量区域转化为准受限声子或半空间声子.
关键词:
界面声子
,
色散关系
,
量子阱
