王冬梅
,
松林
,
王耀辉
,
张伟
,
耿遥祥
,
特古斯
稀有金属
doi:10.3969/j.issn.0258-7076.2012.01.015
通过X射线衍射分析(XRD)和振动磁强计(VSM)磁性测量,研究了替代元素Ti替代Fe元素含量的MnFe1-xTixP0.63Ge0.12Si0.25(x=0,0.01,0.02,0.03)系列化合物的物相结构与磁热效应的影响.结果表明:该系列化合物的结构为Fe2P型六角晶系结构,空间群为P62m.主相均为( Mn,Fe)2(P,Ge,Si),并含有少量的第二相(Mn,Fe)3Si相.随着Ti原子替代Fe原子的增加化合物的晶格常数a增大,晶格常数c略有减小,晶胞体积V基本保持不变.随着Ti含量增加居里温度(TC)减小,热滞△Thys的大小改进不太明显.MnFeP0.63Ge0.12Si0.25的TC为305 K,当外磁场变化为0～1.5T时最大磁熵变的绝对值为14.8 J·(kg·K)-1.
关键词:
磁热效应
,
磁熵变
,
居里温度
,
热滞
贺志荣
中国有色金属学报
用示差扫描量热仪研究了退火温度、退火时间和时效温度、时效时间对Ti-50.2Ni(摩尔分数)形状记忆合金丝相变特性的影响,给出了退火、时效工艺对该合金R、M相变温度和热滞的影响规律.结果表明:350～550℃退火态合金冷却/加热相变类型为A→R→M/M→A(A-母相,R-R相,M-马氏体),600～800℃退火态为A→M/M→A,400℃长时间退火态相变类型为A→R→M/M→R→A;随时效时间延长,300℃时效态合金的相变类型经过A→M/M→A到A→R→M/M→A再到A→R→M/M→R→A的转变,400℃时效态相变类型经过A→M/M→A到A→R→M/M→A的转变,500℃时效态相变类型则保持A→M/M→A不变.
关键词:
Ti-50.2Ni合金
,
形状记忆合金
,
相变温度
,
热滞
胡义嘎
,
松林
,
王高峰
,
李福安
,
特古斯
稀有金属
doi:10.3969/j.issn.0258-7076.2011.06.015
通过X射线衍射和磁性测量手段研究了由Cr,Mn,Co,Ni原子替代LaFe11.5Si1.5化合物中的Fe原子,对化合物结构、磁性与磁热效应的影响.结果表明:替代后的所有化合物的主相均为NaZn13型立方结构并存在杂相,衍射数据精修图表明杂相分别为1.3％的α-Fe相和2.5％的LaFeSi相.Cr,Mn和Ni的替代Fe使LaFe11.5 Si1.5化合物的居里温度与饱和磁化强度下降,而Co的替代化合物的居里温度与饱和磁化强度且增加.所有的替代均使化合物的热滞下降.对Cr,Mn,Fe,Co,Ni替代Fe的化合物在0～5.0T的磁场下最大磁熵变-△Sm分别为23.8,19.8,26.4,20.0和25.9 J·(kg·K)-1.
关键词:
磁热效应
,
磁熵变
,
居里温度
,
热滞
耿遥祥
,
特古斯
,
毕力格
,
王伟
,
哈斯朝鲁
,
松林
稀有金属
doi:10.3969/j.issn.0258-7076.2011.06.014
用机械合金化方法成功制备了Mn1.35Fe0.65 P1-x Six(x=0.56和0.57)化合物,分别采用了两种不同的工艺对化合物进行热处理.用X射线衍射仪、振动样品磁强计和绝热温变测量仪分别对样品的结构、等温磁熵变和绝热温变进行了测量.实验结果表明,经过两种不同热处理工艺处理的化合物都形成了Fe2P型六角结构,空间群为P62m,在经过淬火处理的Mn1..Fe0 eP0..Si0.56化合物中存在少量的(Mn,Fe) 5Si3第二相,空间群为P63/mcm.样品的居里温度都在室温附近,在278 ～296 K之间变化,不同热处理工艺对化合物的居里温度具有一定的影响.经过淬火处理的化合物存在较小的热滞和较大的等温磁熵变,两种化合物的热滞都由自然冷却处理时的5K降低到淬火处理时的3K.当Si的含量分别为0.56和0.57时,与经过自然冷却处理的化合物相比,经过淬火处理的化合物的最大磁熵变分别提升了33％和20％.在经过淬火处理的Mn1.35Fe0.65P0.44Si0.56化合物磁熵变最大,磁熵变的最大值为4.3J·kg-1·K-1.经过自然冷却处理的Mn1.35 Fe0.65P0.44 Si0.56化合物的最大绝热温变为1.2K.低成本的原料、较小的热滞、理想的制冷温区和较大的磁热效应使得Mn1.35 Fe0.65P1-xSix这一系列化合物在室温磁致冷方面有应用前景.
关键词:
磁致冷
,
居里温度
,
热滞
,
磁熵变
王竣毅
,
林国星
,
陈金灿
工程热物理学报
一级相变材料LaFe11.6Si1.4是磁制冷应用中的重要磁热材料,其固有的磁滞和热滞对实际制冷循环性能有较大影响,然而现有文献对此尚未研究.本文基于考虑热滞影响的材料LaFe1 1.68i1.4的等场热容实验数据,建立考虑热滞效应的回热Ericsson制冷循环,揭示热滞、非平衡回热和冷热源温度等对制冷循环主要热力学性能参量的影响,应用数值计算方法,比较了考虑热滞与否时制冷循环的净制冷量、性能系数等性能参量.研究结果能为磁制冷机循环的优化参数设计提供有益的参考.
关键词:
磁性材料
,
热滞
,
磁制冷
,
磁热效应
,
循环性能
阿日木申
,
松林
,
吴文彬
,
宋志强
,
徐萌
,
特古斯
金属功能材料
对Mn1.35 Fe0.65 P0.45Si0.55Bx (x=0,0.01,0.02,0.03,0.04)合金的结构和磁热效应(MCE)进行了研究.XRD分析结果表明:Mn1.35 Fe0.65 P0.45 Si0.55Bx(x=0,0.01,0.02,0.03,0.04)的合金均为Fe2 P型六角结构,空间群为P62m,并随着B元素(原子分数)的增加,晶格常数a增大,c/a减小,晶胞体积V略有减小.磁性测量表明:随着B元素(原子分数)的增加,Curie温度(Tc)从228 K升高到315 K,热滞(△Thys)变化不大.0～1.5 T外磁场下最大磁熵变(-△SMmax)下降,分别为3.6,2.5,2.0,1.7,1.9 J/(kg·K).
关键词:
居里温度
,
磁热效应
,
热滞
,
相变
,
磁熵变
江民红
,
刘心宇
,
龚晓斌
,
成钧
航空材料学报
doi:10.3969/j.issn.1005-5053.2010.2.015
采用传统陶瓷常压烧结工艺,制备了BiFeO3掺杂0.95K0.5Na0.5NbO3-0.05LiSbO3(0.95KNN-0.05LS)无铅压电陶瓷,研究了该陶瓷的相转变、热滞与退极化性能.未掺杂和掺杂0.4mol%BiFeO3的0.95KNN-0.05LS陶瓷在室温下分别为正交相结构和正交相与四方相共存结构.掺杂后的陶瓷样品具有明显的热滞现象,热滞的温区约为300～380℃,对应陶瓷四方相与立方相共存的温区.所有陶瓷样品的平面机电耦合系数kp随温度的升高均减小,在300℃以下均有kp≥0.30.掺杂与未掺杂的KNN朙S陶瓷的退极化温度分别为360℃和370℃.
关键词:
无铅压电陶瓷
,
相变
,
退极化
,
机电耦合系数
,
热滞
张伟
,
松林
,
宋志强
,
葛玉梅
,
特古斯
稀有金属材料与工程
研究了Mn1.25Fe0.75P1-xSix(x=0.50,0.52,0.54,0.56,0.58,0.60)合金的物相、热滞及磁热效应.通过XRD分析表明,合金主相均为Fe2P六角结构(空间群为P(6)2m).在不同Si含量时,合金中存在FeSi型或Fe3Si型第二相.通过调节Si和P含量的比率,合金的居里温度随Si含量的增加成线性增加,从240 K到313K.而合金的热滞在逐渐减小.当Si含量为0.58时,在外磁场变化为0～1.5 T下合金的最大等温磁熵变为8.6 J/kg·K.
关键词:
物相
,
热滞
,
磁热效应
,
磁制冷
耿遥祥
,
特古斯
,
汪海斌
,
董闯
,
王宇鑫
金属学报
doi:10.11900/0412.1961.2016.00124
用高能球磨和固态烧结法制备了Mn1.3Fe0.7P0.5Si0.5-xSnx (x=0、0.02、0.04,原子分数)系列合金,系统研究了Sn的加入对合金显微组织、磁性和磁热效应的影响。结果表明,所有合金中都存在少量的(Fe, Mn)3Si相,在含Sn的合金中,Sn原子并没有进入到Fe2P晶体结构的晶格点阵位置,而是与Mn和Fe形成了Sn2(Mn, Fe)相。Sn的加入也使合金中形成了2种成分的(Fe, Mn)2(P, Si)相,导致样品在升温过程中出现2次铁磁-顺磁转变,对应为2个连续磁熵变峰,从而有利于合金磁制冷温区的扩展和制冷容量的提升。Mn1.3Fe0.7P0.5Si0.5合金具有优异的室温磁热效应,1.5 T磁场变化下的最大磁熵变为12.1 J/(kgK),最大绝热温变为2.4 K,合金的热滞为3 K,Curie温度为273 K,可作为室温磁制冷的理想候选材料。
关键词:
Mn1.3Fe0.7P0.5Si0.5-xSnx合金
,
显微组织
,
室温磁制冷
,
磁热效应
,
热滞
王高峰
,
松林
,
李福安
,
哈斯朝鲁
,
李新文
,
特古斯
金属学报
doi:10.3321/j.issn:0412-1961.2007.08.020
通过XRD和磁性测量对非化学计量比MnFe(P,Si,Ge)合金的相组成和磁性进行了研究.XRD分析表明,所有样品都具有Fe2P型六角结构,主相为(Fe,Mn)2(P,Si,Ge),并存在少量的第二相(Fe,Mn)3(Si,Ge).过量的Mn和Fe都会使合金的Curie温度降低,由343 K(化学计量比)降低到294 K(过量Mn)和286 K(过量Fe);过量的Mn能减小热滞,而过量的Fe会使热滞增加;磁熵变也有所减小,在1.5 T的磁场下,最大磁熵变由5.2 J/(kg·K)(化学计量比)减小到4.9 J/(kg·K)(过量Mn)和3.8 J/(kg·K)(过量Fe).
关键词:
MnFe(P,Si,Ge)合金
,
非化学计量比
,
Curie温度
,
热滞
,
磁熵变
