王越
,
常新安
,
刘国庆
,
蒋毅坚
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2006.04.007
ADP(磷酸二氢铵)和KDP(磷酸二氢钾)晶体都属于42m点群,是20世纪早期的著名压电晶体,具有易于大尺寸生长的优点.但它们在主轴坐标系中只有厚度切变压电系数(d14, d36),没有纵向压电系数(d33,k33),而这种纵向压电效应在实际应用中较多.本文通过利用坐标变换的方法,计算了这两种晶体纵向压电性能在空间的分布.通过计算,首先我们发现这两种晶体在空间存在着纵向伸缩压电效应,其次我们还得到了它们在空间的纵向压电系数的最大值和切型.ADP晶体:d33,max=8.66×10-12C/N,切型为(xywl)45°/50°;k33,max=0.07,切型为(xywl)45°/50°.KDP晶体:d33,max=4.54×10-12C/N,切型为(yzlw)45°/55°;k33,max=0.04,切型为(yzlw)45°/48°.ADP晶体的纵向压电性能略好于KDP.另外,本文还分别对上述计算结果进行了实验验证,实验结果与计算结果基本一致.对两种晶体压电器件的进一步开发和利用具有理论指导意义.
关键词:
磷酸二氢钾
,
磷酸二氢铵
,
压电效应
,
机电耦合系数
,
切型
张秋林
,
王越
,
刘国庆
,
蒋毅坚
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2006.05.007
我们采用传统固态反应方法烧结制备(Nb2O5)1-x(TiO2)x陶瓷,给出了掺杂量x从0.01到0.13陶瓷的介电性能.在本工艺条件下,所有样品的介电系数均大于120.当样品中TiO2的掺杂量为5mol%时,陶瓷的介电性能最佳:介电系数和损耗分别为217和0.078.XRD测试实验给出,当x≤0.05时,陶瓷的主要相结构为Nb2O5;当x≥0.07时,主相为TiNb24O62.
关键词:
(Nb2O5)1-x(TiO2)x
,
介电性能
,
结晶相
,
烧结
蒋毅坚
,
功能材料
采用激光加热基座法(LHPG)生长出了共晶系(Mg095Ca0.05)TiO3晶体.通过粉末X射线衍射分析了所生长晶体的晶相,采用扫描电镜和显微拉曼光谱技术研究了所生长晶体的微观结构.(Mg0.95Ca0.05)TiO3晶体由CaTiO3和Mg-TiO3两种晶体复合而成.介电测量结果表明:(Mg0.95Ca0.05)TiO3晶体沿生长方向具有较大的介电常数和较小的共振频率温度系数.
关键词:
(Mg0.95Ca0.05)TiO3晶体
,
激光加热基座生长
,
共晶
,
介电性质
胡振江
,
王越
,
张依才
,
蒋毅坚
人工晶体学报
为了进一步提高La-Ca-Mn-O体系巨磁阻陶瓷的转变温度,利用固相反应法制备了La_(0.67)Ca_(0.33)MnO_3巨磁阻陶瓷柱状(φ13 mm×8 mm)样品,研究了不同切型对转变温度的各向异性的影响.通过R-T曲线测量发现沿与样品压力轴垂直和平行的方向切割制成的样品,在零磁场和施加0.5 T的磁场强度时转变温度均相差80 K.利用XRD和SEM研究了样品的相结构和微观结构,初步解释了转变温度差异的机理.
关键词:
La_(0.67)Ca_(0.33)MnO_3陶瓷
,
巨磁电阻
,
各向异性
王越
,
蒋毅坚
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2004.03.029
本文详细地介绍了通过坐标变换研究晶体压电性能随空间变化的方法.在以前的工作基础上,对LiNbO3、LiTaO3和PZT60/40等3m点群晶体纵向压电系数d33及机电耦合系数k33在空间分布的共同规律进行了归纳总结,发现它们在空间中的分布具有明显的各向异性,并存在着一些特殊方向,沿这些方向,晶体的压电性能有较大幅度的提高.在此基础上,本文还根据不同文献中报道,对另一著名的3m点群晶体β-BaB2O4的压电系数数据进行了比较和分析.
关键词:
压电系数
,
机电耦合系数
,
3m点群晶体
陈龙
,
王越
,
梅晓平
,
胡烁鹏
,
蒋毅坚
人工晶体学报
采用放电等离子烧结(SPS)方法烧结出了致密的掺镓氧化锌陶瓷(0.075wt％ GZO).样品的烧结温度为950～1200℃,烧结时间为3～21 min,并对样品的物相、断口形貌、电学性能以及密度进行了测试和分析.结果表明,烧结条件对GZO的晶体结构没有影响,但是对样品的密度、晶粒尺寸、电阻率等性质有一定的影响.综合分析上述结果可得到用SPS方法烧结GZO陶瓷的最佳烧结工艺是烧结温度1100℃,烧结时间9 min.
关键词:
掺镓氧化锌陶瓷
,
放电等离子烧结
,
烧结温度
,
烧结时间
王越
,
蒋安恩
,
蒋毅坚
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2003.04.011
将实验测量与数值计算相结合确定低对称性晶体弹性系数的方法可以弥补常规方法测量时造成的弹性系数非对角元误差大的不足.本文将该方法由正交系晶体推广到了三方系3m点群晶体,在数值计算中选取了目前公认的无约束最优化方法中最稳定的两种算法-单纯形法和BFGS法,并增加了弹性系数的约束条件,提高了方法的适应性和正确性.在此基础上,本文利用3m点群晶体LiNbO3和LiTaO3的弹性劲度系数[cij]和顺服系数[sij]的实验数据对该方法进行了讨论及验证.结果表明这种方法对3m点群晶体弹性系数非对角元的计算是可行的.另外,本文还对数值计算时,初值的选取和检验结果合理性等关键性问题进行了详细的讨论.
关键词:
无约束最优化
,
弹性劲度系数
,
弹性顺服系数
,
3m点群晶体
王越
,
蒋毅坚
,
杨赤
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2000.02.011
本文利用坐标变换的方法,探讨了LiNbO3与LiTaO3晶体压电系数d33,d31和机电耦合系数k33,k31随空间方向变化的规律,分别得到这2种晶体的d33,d31,k33和k31的最大值及其方向.对于LiNbO3而言,maxd33＝39.6pC/N,maxk33＝0.60,在镜面yoz内分别右偏z轴61.0°和57.0°,数值分别是原来约6.4倍和3.7倍.对于LiTaO3而言,maxd33＝14.6pC/N,maxk33＝0.35,在镜面yoz内分别右偏z轴56.5°和54.0°,数值分别是原来的1.8倍和2.1倍.
关键词:
铌酸锂晶体
,
钽酸锂晶体
,
压电系数
,
机电耦合系数
,
坐标变换
