齐波
,
阮锡超
,
姚泽恩
,
R.Nolte
,
陈国长
,
黄翰雄
,
李永明
,
周斌
,
马中原
,
张雅玲
,
仲启平
,
聂阳波
,
陈效先
,
周祖英
原子核物理评论
利用中国原子能科学研究院HI-13串列加速器上的多探测器快中子飞行时间谱仪,测量了38个不同入射质子能量点下15N(p,n)15O反应0°角方向的激发函数.测量数据用蒙特卡罗方法进行了模拟,以进行中子注量衰减和入射窗厚度的不确定度修正.实验在入射质子能量位于6.029-8.056 MeV之间时发现了3个共振峰,这一点与DROSG-2000评价数据及PTB数据相符合,但三家的截面数值存在差异,对这些差异需要作进一步深入探讨.
关键词:
激发函数
,
蒙特卡罗方法
,
评价数据
,
微分截面
阮锡超
,
欧阳晓平
,
周祖英
,
李霞
,
蒋婧
,
黄翰雄
,
蒋顶悦
,
仲启平
,
任杰
,
唐洪庆
原子核物理评论
对25 MeV中子引起氘核破裂反应的中子-中子准自由散射和17.36 MeV中子引起氘核破裂反应的中子-中子末态相互作用进行了细致的研究。首先,以小于5%的不确定度,精确测量了25MeV中子-中子准自由散射出射的中子三重微分截面。实验数据用基于现实核子-核子势（CD-Bonn,Argonne!18,Nijm I和II）的理论计算配合Monte-Carlo模拟进行了分析。实验结果比基于CD-Bonn势的理论预言高（16.0±4.6）%,进一步证实了目前的理论在中子-中子准自由散射方面还无法准确描述实验数据。其次,通过运动学非完全测量,精确测量了17.36 MeV中子引起氘核破裂反应在0°角附近出射的质子能谱,用基于现实核子-核子势（CD-Bonn、Bonn-B和Nijm I）的理论计算以及Monte-Carlo模拟分析了所测得的质子能谱,确定了中子-中子散射长度ann=（-16.8±0.6）fm。
关键词:
破裂反应
,
准自由散射
,
末态相互作用
,
散射长度
张雅玲
,
阮锡超
,
姚泽恩
,
黄翰雄
,
李霞
,
周祖英
,
唐洪庆
,
聂阳波
,
鲍杰
原子核物理评论
用中国原子能科学研究院HI-13串列加速器上的多探测器快中子飞行时间谱仪,测量了8.19 MeV中子与9Be作用时,从20°到160°区间26个角度的次级中子双微分截面。测量截面以n-p散射截面作为标准进行归一。实验结果用Monte-Carlo方法进行了中子注量率衰减、多次散射和有限几何修正,并用MCNP-4C程序对所用的Monte-Carlo程序进行了验证。测量结果与评价数据以及其它实验室的数据进行了比较。
关键词:
次级中子
,
双微分截面
,
快中子飞行时间谱仪
,
Monte-Carlo方法
,
MCNP-4C
聂阳波
,
鲍杰
,
阮锡超
,
周祖英
原子核物理评论
采用飞行时间技术测量了氚氚（DT）源中子穿过不同厚度板状聚乙烯样品后40。方向的泄漏中子时间到达谱，样品的长和宽均为100cm，厚度分别为4．5，9，18和27CM。本底谱测量采用了无样本底测量和无样堵孔本底测量2种方案，利用MCNP4C程序模拟了相同实验条件下的泄漏中子时间到达谱，模拟过程中考虑了源中子的能谱与角分布、脉冲中子束宽度、探测器的效率以及样品的有效面积。通过比较发现，采用无样测量谱作为本底时，计算值／实验值（C／E）值大于1，并且随着样品厚度的增加而偏离1；而本底谱采用无样堵孔测量谱时，C／E小于1。并且随着样品厚度的增加而接近1。通过对两套本底谱的分析，并结合蒙特卡罗模拟，计算求得了相应样品厚度下比较接近实际的本底谱，采用该模拟计算本底谱后，C／E值有了明显的改善。
关键词:
飞行时间法
,
聚乙烯
,
泄漏中子谱
,
MCNP-4C程序
,
有效面积
黄兴
,
贺国珠
,
程品晶
,
张奇纬
,
周祖英
原子核物理评论
doi:10.11804/NuclPhysRev.32.02.208
用γ射线全吸收型装置(Gamma-ray Total Absorption Facility，GTAF)，可以对中子俘获反应截面进行高精度测量。为了降低实验本底，实验中需要对源中子进行准直和屏蔽，还要对被样品散射的中子进行吸收以减少它们进入探测器后所形成的干扰。采用MCNP对中子的准直器、屏蔽体和中子吸收体进行了模拟设计，中子准直屏蔽体材料选用含硼聚乙烯(BC4的质量分数为3%)和铅。准直孔直径为13 mm，长度为500 mm，经准直后样品处中子束斑坪顶直径为21 mm。中子吸收体材料选用聚乙烯和碳化硼，吸收体球壳内腔半径30 mm，聚乙烯壳层厚度60 mm，碳化硼壳层厚度10 mm，被样品散射的中子经吸收体后衰减93.7%。
关键词:
中子准直
,
中子屏蔽
,
透射率
,
束斑坪顶
