张连翰
,
杭寅
,
孙敦陆
,
钱小波
,
李世锋
,
殷绍唐
,
李波
,
吴柏枚
功能材料与器件学报
doi:10.3969/j.issn.1007-4252.2003.02.007
Nd3+ :Y0.5Gd0.5VO4晶体作为一种新的激光材料,可以用中频感应加热提拉法生长. X射线 粉末衍射分析表明它的结构与 Nd3+ :YVO4晶体结构相同 , 它的晶格常数介于 YVO4和 NdVO4晶 格常数之间.用 ICP光谱法测定晶体中 Nd3+含量为 0.8at%,分凝系数为 0.8,与 Nd3+ :GdVO4晶 体中 Nd3+的分凝系数 0.78相当;用称重法测定其密度为 5.00g/cm3;用稳态纵向热流法测出其室 温热导率为 12.5W/mK.实验表明 Nd3+ :Y0.5Gd0.5VO4晶体有希望作为高功率 LD泵浦激光晶体 材料.
关键词:
Nd3+ :Y0.5Gd0.5VO4晶体
,
ICP光谱
,
分凝系数
,
热导率
王小平
,
刘援
,
王霈文
,
冯稷
,
李季
,
林晨光
,
华志强
,
吴柏枚
稀有金属
doi:10.3969/j.issn.0258-7076.2001.06.004
采用中空柱阴极直流磁控溅射装置制备 YBCO 超导薄膜.应用原子力显微镜(AFM)研究了在最佳工艺条件下沉积在 LaAlO3 和 Zr(Y)O2 上的具有 c 轴取向的 YBCO 超导薄膜及其相应衬底的表面形貌.生长的 YBCO 膜都具有较好的表面结构.在 LaAlO3 单晶衬底上的 YBCO 膜形成大颗粒岛状结构,颗粒生长整齐,尺寸大小均匀;生长在单晶 Zr(Y)O2 上的 YBCO 膜则形成起伏较大的层状与岛状生长的混合结构,这些差别的产生与衬底的初始状况及制备过程中膜与衬底的界面作用有关.分析了形成超导薄膜不同表面形貌的原因,从生长机理角度讨论了表面形貌与缺陷和位错的形成机制.
关键词:
磁控溅射
,
YBCO
,
薄膜
,
表面形貌
王小平
,
刘援
,
王霈文
,
李季
,
林晨光
,
华志强
,
冯稷
,
吴柏枚
,
杜英磊
低温物理学报
doi:10.3969/j.issn.1000-3258.2002.02.001
采用大直径中空柱状阴极直流磁控溅射装置,在LaAlO3和Zr(Y)O2衬底上制备YBCO超导薄膜.用透射电镜(TEM)、扫描隧道显微镜(STM)和原子力显微镜(AFM)对薄膜和衬底间的界面,薄膜的螺旋生长结构,YBCO薄膜及其相应衬底的表面形貌进行了观察和测量.分析了基片表面形貌及表层内缺陷对界面附近薄膜组织结构的影响.研究了不同衬底沉积的超导薄膜具有不同表面形貌的原因.从生长机理角度对表面形貌、缺陷和位错的形成机制进行讨论.
关键词:
郑卫华
,
吴柏枚
,
杨东升
,
李荐杨
,
柳学榕
,
李波
,
周雅琴
低温物理学报
doi:10.3969/j.issn.1000-3258.2001.03.011
实验研究了两个典型掺杂的La1-xCaxMnO3(x=0.3和x=0.6)样品的热导率与电导率随温度的变化关系，测量温区为77～300K.样品的热导率与电导率的温度曲线之间有着很大的相似性：在高温部分，两个样品的电导率均随温度降低而下降，热导率也呈现类似的温度关系；在低温部分，两个样品的电导率呈现相反的温度关系，热导率的变化也截然不同.而且，在La1-xCaxMnO3多晶材料中，电导率很小，使得电子直接贡献的热导部分微乎其微.分析指出，La1-xCaxMnO3巨磁阻材料中由Jahn-Teller效应引起的晶格畸变，受到电子状态的直接影响和制约，从而对热导产生不同的作用.
关键词:
李波
,
吴柏枚
,
杨东升
,
郑卫华
,
金华
,
高惠平
低温物理学报
doi:10.3969/j.issn.1000-3258.2003.z1.055
报道了掺Ce的Bi-2212系列样品Bi2Sr2Ca1-xCexCu2Oy,x=0.1,0.2,0.3,在50到200K温区的热导率.观察到随着Ce掺杂的增加Tc以下的热导峰位基本上不变,但峰高被明显压低.我们用正常态电子散射模型对热导峰进行了拟合,结果显示Ce掺杂对Tc附近超导涨落的压制作用.
关键词:
郑卫华
,
吴柏枚
,
李波
,
杨东升
,
曹烈兆
低温物理学报
doi:10.3969/j.issn.1000-3258.2002.03.014
测量了锰位掺Cr系列巨磁阻多晶样品La0.7Ca0.3Mn1-xCrxO3(0.01≤x≤0.60)的热导,实验温区77～300K.随着Cr掺杂浓度x的增加,热导率κ(T)在所测温区内受到的压制变大,但当x=0.60时,热导值却有较大的回升,显示了Cr掺入对晶格结构局部涨落的影响.随温度降低,低掺杂样品在MI(金属-绝缘体)转变点附近热导率κ(T)由dκ/dT>0变成dκ/dT<0,而高掺杂样品无MI转变,热导率随温度降低而减小,即dκ/dT>0,我们认为这是由载流子处于局域或巡游状态时与晶格的相互作用不同而导致的.
关键词:
李波
,
吴柏枚
,
高惠平
,
杜衎
,
王明
低温物理学报
doi:10.3969/j.issn.1000-3258.2005.02.003
为了计算Debye模型下的低温声子热导率,我们利用Gauss型求积公式的Gauss-Legendre公式或者Laguerre公式把不可积的积分转化为代数求和;通过良好的计算机人机交互界面,很方便地设定参数、选择或者忽略指定的散射机制.利用这种方法,我们模拟计算了多种材料的低温声子热导,并且分析了多种散射机制对声子热导的贡献.通过对La系巨磁阻材料系列样品和Bi系高温超导体系列样品的研究,证明了我们的方法是可行的.对各类散射机制影响的分析,能够帮助我们深入地理解材料的物理性质.
关键词:
声子热导率
,
数值模型
,
近似计算
杨东升
,
吴柏枚
,
郑卫华
,
杨宏顺
,
李波
,
曹烈兆
低温物理学报
doi:10.3969/j.issn.1000-3258.2001.01.007
实验研究了氧掺杂的La2CuO4样品从330K经过慢速冷却和快速冷却后其热导率随温度的变化关系,测量温区为77～300K.在120K以下,两种情况下测得的热导率都随温度的升高而降低,热导率值相同.在120K附近达到极小,120K以上热导率随温度的升高而升高,但经过慢速冷却过程测得的热导值明显低于经过快速冷却过程测得的热导值.分析认为这与两种情况下样品中不同的无序磁散射有关.
关键词:
魏义永
,
高惠平
,
李波
,
吴柏枚
低温物理学报
doi:10.3969/j.issn.1000-3258.2007.02.016
本文报道了Cr97.02Al2 98和掺钒的(Cr98.26Al1.4)98 72V1.28、(Cr96.04Al3.96)98.69V1.31合金在10～450 K温区的电阻率和热膨胀系数随温度的变化.随着温度降低,Cr97.02Al2.98合金经历了顺磁-公度自旋密度波(CSDW)-非公度自旋密度波(ISDW)的转变.Neel温度以下电阻率出现上升趋势,与SDW反铁磁能隙的逐渐打开有关.热膨胀-温度曲线在Neel温度附近呈现一个明显的跳跃行为,是磁转变相关的磁体效应.低于CSDW-ISDW转变温度,电阻率的增大是由于磁散射在低温下增强.用公式p=P0+AlnT+BT2+CTδ对三个合金10～80 K温区内电阻率-温度曲线的拟合结果表明,随着钒掺杂的增加,磁散射和s～d电子散射减小.Cr97.02Al2.98合金中掺入少量钒就能压制SDW.
关键词:
热膨胀
,
电阻率
,
自旋密度波
,
CrAlV合金
